- •Описаниелабораторнойустановки
- •Подготовка лабораторной установки к работе иметодикаизмерений
- •Перевестиповоротныйпереключательнамультиметрах«u»и«Uф»вположение«off».
- •Задание
- •Задание 2. Изучение зависимости задерживающего напряжения фототока от ча-стотысвета.
- •Контрольныевопросы
- •Литература
- •Обработкарезультатовизмерений
- •Показать, что с ростом величины ускоряющего напряженияUнаблюдаетсянасыщение анодного токаI, что подтверждает квантовую природу наблюдаемогоявления.
- •Задание 2. Изучение зависимости задерживающего напряжения фототока отчастотысвета.
МинистерствообразованияРеспубликиБеларусьБЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ
Кафедрафизики
ЛАБОРАТОРНАЯРАБОТА№3к.2
ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАКОНОВВНЕШНЕГОФОТОЭФФЕКТА
МЕТОДИЧЕСКИЕУКАЗАНИЯ
Минск2022
ЛАБОРАТОРНАЯРАБОТА№3к.2
ИЗУЧЕНИЕОСНОВНЫХЗАКОНОВВНЕШНЕГОФОТОЭФФЕКТА
Цельработы:
Изучитьосновныезаконывнешнегофотоэффекта.
Ознакомитьсяспринципомработыфотоумножителя.
Построитьвольт-ампернуюхарактеристикуфотоумножителя.
Исследоватьзависимостьзадерживающегонапряженияотчастотывнешнегоизлучения.
ИзмеритьработувыходаматериалафотокатодаипостояннуюПланка.
МЕТОДИЧЕСКОЕОБОСНОВАНИЕРАБОТЫ
Внешний фотоэффект– испускание электронов веществом под действием элек-тромагнитного излучения (фотонов) в диапазоне длин волн от 10–5до 10–12метров.Этот диапазон включает как оптическое, так и рентгеновское излучение. Поток испу-щенных веществом электронов (фотоэлектронов) образует фотоэлектрический ток, ве-личинакоторогоможет бытьизмерена.
Длятвердыхижидкихтел(конденсированныхсред)различают:
внешний фотоэффект, при котором поглощение фотонов сопровождается вы-летомэлектроновзапределы тела (фотоэлектроннаяэмиссия);
внутренний фотоэффект, при котором электроны, оставаясь втеле, изменяютв нем свое энергетическое состояние, увеличивая тем самым электропроводность по-лупроводниковилидиэлектриков(фотопроводимость);
вентильный фотоэффект, при котором происходит возбуждение светом элек-тродвижущей силы на границе между металлом и полупроводником или между разно-роднымиполупроводниками.
Внешний фотоэффект был открыт в 1887 г. немецким исследователем Г. Герцем,который установил, что разрядная дуга увеличивается в размерах при освещении кон-тактовультрафиолетовымизлучением.Однакооннесмогобъяснитьэтинаблюдаемые
явления.
Первыефундаментальныесистематическиеисследования фотоэффекта, выполнены российскимфизиком А. Г. Столетовым (1888 г.). Схема опытаприведена на рис. 1: цинковая пластинаK, подклю-ченная к отрицательному зажиму источника тока, ипараллельная ей сетчатая пластинаA, подсоединен-ная к положительному зажиму, облучались светомэлектрической дуги. А. Г. Столетов установил, что:из цинковой пластины, являющейся катодом, выле-тают отрицательно заряженные частицы; сила токаэтих частиц пропорциональна интенсивности света;токотрицательнозаряженныхчастицвозникает
мгновеннопосленачалаосвещениякатода.
В 1898 г. английский физик Дж. Дж. Томсон экспериментально доказал (по от-клонению зарядов в электрическом и магнитном полях), что испускаемые цинковойпластинойприпопаданиинанееультрафиолетовогоизлучениячастицыявляютсяэлектронами.
ЭтотжефактбылподтвержденнемецкимфизикомФ.Ленардом(1899–1900гг.)висследованияхзакономерно-стей внешнего фотоэффекта при помощитрехэлектроднойтрубки(A,D,Cнарис. 2).Ультрафиолетовыйсветотраз-ряднойлампыпроходилчерезколлима-торKи выбивал из алюминиевого дискаАэлектроны,которыеускорялисьэлек-трическим полем междуAиD. При по-мощи диафрагмыDформировался узкийпучокэлектронов,которыйлибооткло-
нялся внешним магнитным полем к дискуF, либо в отсутствие магнитного поля попа-дал на электродС. В результате экспериментов было измерено отношение заряда элек-трона к его массе, а также установлено, что энергия фотоэлектронов не зависит от ин-тенсивностипадающегосвета.
Более простая электрическая схема установки для исследования закономерно-стей внешнего фотоэффекта состоит из фотоэлемента, двух источников постоянноготока и потенциометра (рис. 3). Фотоэлемент представляет собой стеклянный сосуд сдвумя электродами (А– анод,К– катод), между которыми источники тока создаютразность потенциалов, измеряемую вольтметром. При освещении катода электромаг-нитным излучением из его поверхности с различными скоростями испускаются фото-электроны. При достижении фотоэлектронами анода в цепи возникает электрическийток(называемыйфототоком),силаIкоторогоизмеряетсяамперметром.Разностьпо-
тенциаловмеждуанодомикатодом
AK
(илинапряжение
UAK)можно
I
Рис.3
–Uз
0 Uн U
Рис.4
регулировать по величине и знаку, изменяя положение движка потенциометраП. ЕслиU> 0, то между электродами фотоэлемента возникаетускоряющеедля фотоэлектроновэлектростатическое поле; приU< 0 это электростатическое поле оказывает на фото-электронытормозящеедействие.
Вольт-ампернойхарактеристикой(ВАХ)фотоэлементаназываетсязависи-мостьсилыIфототокаотнапряженияU(разностипотенциаловмеждуанодомика-
тодом)призаданномсветовомпотокеconst.
Нарис.4представленкачественный видвольт-ампернойхарактеристикиI=I(U) вакуумного фотоэлемента, катод которого освещается монохроматическим све-том с частотой ν, превышающей красную границу νкр(определение которой будет да-нониже).
Сувеличениемположительногонапряжениясилафототокасначалаплавновозрастает и, достигнув некоторого максимального значенияIн, называемогосилойтока насыщения, перестает изменяться, т. к. все электроны, вырванные излучением изкатодавединицувремени,достигаютанодазатоже время.
ВобластиU<0приростемодулянапряжениясилафототокауменьшаетсяи
становитсяравнойнулюпринекоторомзначении
UUз,называемомзадерживаю-
щим(илизапирающим)напряжением.ПриUзU0анодадостигаюттолькоте
фотоэлектроны,кинетическаяэнергиякоторыхпревышает
eUз
(гдеe=1,6·10–19Кл–
элементарныйзаряд).ПриUUз
будутзадержаныдажетефотоэлектроны,которые
обладаютмаксимальнымискоростями.Можнопоказать,чтовеличиназадерживающе-
гонапряжения
Uз,которуюможноопределитьизграфикаВАХфотоэлементаI=
I(U),связанасмаксимальнойкинетическойэнергиейством
k
W
maxфотоэлектроновравен-
Wk eU. (1)
max з
Экспериментальнобылиустановленыследующиеосновныезаконывнешнегофотоэффекта:
Сила фототока насыщения (а следовательно, и количество фотоэлектронов,вылетающих в единицу времени с единицы поверхности фотокатода) при неизменномспектральном составе излучения прямо пропорциональна потоку Ф падающего излу-чения, т. е.н=kнФ, гдеkн– коэффициент пропорциональности, характеризующийчувствительностьвеществафотокатодак свету.
Максимальнаякинетическаяэнергияфотоэлектронов(следовательно,иихнаибольшая скорость) не зависит от интенсивности падающего на фотокатод излуче-нияи линейновозрастаетсувеличениемчастоты излучения.
Для каждого вещества существует своя наибольшая длина волны λкр(и соот-ветствующая ей наименьшая частота νкр), называемаякрасной границей фотоэффек-та,прикоторойфотоэффектещевозможен.Прикрфотоэффектненаблюдается.
Внешний фотоэффект практически безынерционен, т. е. фототок возникаетмгновеннопосленачалаосвещения катода.
Полноеобъяснениеданномуявлениюклассическаяэлектродинамикадатьнемогла. В 1905 г. немецкий исследователь А. Эйнштейн, развивая идеи Планка о дис-кретномхарактереиспусканиявеществомэлектромагнитногоизлучения,выдвинулгипотезуотом,что:
поглощениеэлектромагнитногоизлучениявеществомпроисходитотдельнымипорциями–квантами(позже названныхфотонами);
минимальнаяэнергиякаждойпорцииравна
hhc, (2)
гдеh=6,626ˑ10–34Дж·с–постояннаяПланка,и–частотаидлинаволнымоно-хроматическогосвета соответственно.
законпревращенияэнергииимеетвид(уравнениеЭйнштейнадлявнешнегофотоэффекта):
max
AвWk , (3)где–энергияфотона;Ав–работавыходаэлектронанаповерхностьметалла(опре-делениекоторойбудетданониже).Авзависитот родавещества.
Данное предположение верно для электронавещества, первоначально находив-шегося на энергетическом уровне, близком к уровню Ферми при единичном акте по-глощения. С квантовой точки зрения внешний фотоэффект возникает в результате не-упругого столкновения одного фотона с одним электроном некотороговещества(од-нофотонный процесс). При таком столкновении фотон поглощается, а вся его энергияпередается электрону. Таким образом, электрон мгновенно приобретает дополнитель-ную энергию, которая может рассеиваться при его случайных столкновениях в веще-стве, затрачиваться на освобождение этого электрона из тела, а также переходить в егокинетическуюэнергиюпри вылете из вещества.
Определимработу выхода Авкак минимальную энергию, которую нужно сооб-щитьэлектронудляегоосвобожденияизвещества ввакуум.
Опыт показывает, что в общем случае электроны не могут покинуть проводниксамопроизвольно. Действительно, если часть электронов, обладая достаточно большойкинетической энергией теплового движения, способна покинуть проводник, то на егоповерхности появляется избыточный положительный заряд, а кулоновское взаимодей-ствие заставляет электроны возвращаться обратно. Таким образом, для освобожденияэлектрона из проводника (преодоления потенциального энергетического барьера) емунужно сообщитьнекоторуюэнергию.
Поскольку кулоновская сила является консервативной (потенциальной), то со-общение электрону дополнительной энергии приводит к увеличению его потенциаль-ной энергии. Следовательно, потенциальная энергия электрона вне проводника боль-ше, чем внутри него. Потенциальную энергию электрона вне проводника принято счи-тать равной нулю. Тогда потенциальная энергия находящегося в проводнике электрона(в связанном состоянии) имеет отрицательные значения. В приближении свободныхэлектронов из-за периодичности расположения положительных ионов в металле по-тенциальная энергия электрона определяется одинаковым по всему кристаллу среднимзначением, равным –U0. Потенциальная энергия электрона в металле выражается черезвнутреннийпотенциалφ0этогометалла:
U0qe0e0,
гдеqe=–е–зарядэлектрона.
Вквантовоймеханике,впервомприближениисвободныеэлектронывметалли-ческомобразцеможно рассматривать какидеальныйгазфермионов(частицсо спином
½)впрямоугольнойпотенциальнойямеглубинойU0.
Как известно, энергия электронов в трехмерной потенци-альной яме квантуется, т. е. собственные значения энергии элек-тронов образуют дискретный ряд. На энергетической оси (энер-гетической диаграмме) собственные значения энергии принятообозначатьэнергетическимиуровнями(рис.5).Всоответствиис принципом Паули электроны проводника заполняют энергети-ческие уровни, начиная с уровня с минимальной энергией. По-лагая кратность вырождения каждого уровня равной двум (чтосоответствует двум разнымz-проекциям спина или собственно-го момента импульса), на каждом из них принято изображать подваэлектрона свзаимнопротивоположными спинами.
Е
Е(0)
F
Рис.5
УровеньФерми–энергетическийуровень,вероятностьзаполнениякоторогоравна 1/2 при любых температурахТ≠ 0 К. Соответствующее уровню Ферми значениеэнергии называетсяэнергией ФермиEF(рис. 5).Величина энергии ФермиEFв основ-ном определяется концентрациейnсвободных электронов и в незначительной степенизависит от температуры. ПриT→ 0 K (часто записываютT= 0 K) энергия Ферми обо-значаетсяЕF(0).
–U0
Рис.6
Оказывается,чтовпредельномслучаеприT→ 0 K, все уровни с энергиямиЕ<ЕF(0) полно-стью заполнены, а с энергиямиЕ>ЕF(0) – свободны.Таким образом,энергия Ферми ЕF(0) является мак-симальнойэнергией,котороймогутобладатьсво-бодные электроны приТ= 0 К (см. рис. 5). ЗначениеЕF(0)определяетсяконцентрациейnсвободныхэлек-
0тронов и для различных металлов составляет около1,5–7,5эВ.
В модели свободных электронов работа выхо-даAопределяется как разность:
AвU0EF,
гдеU0–глубинапотенциальнойямы;ЕF–энергияФерми (рис.6).
ИзуравненияЭйнштейна(3)следует,чтоминимальнаячастотаνкр(исоответ-ствующаяеймаксимальнаядлинаволныλкр)света,прикоторойфотоэффектещевоз-
max
можен,связанасработой выходаАв(приэтомсчитается, чтоWk0):
Аh
hc, (4)
в кр
кр
что объясняетотличияеезначенийдляразных веществ.
СогласноуравнениюЭйнштейна(3)сучетомравенства(2)максимальнаякине-
тическаяэнергияющего света:
k
W
maxфотоэлектроновявляетсялинейнойфункциейчастотыνпада-
Wk hA. (5)
max в
Тогда,принимаявовниманиевыражение(1),задерживающеенапряжениеUз
такжелинейно зависитот частотыνпадающего света:
UhAв. (6)
з e e
Графикзависимостизадерживающегонапря-
женияUз
отчастотыνпадающегосветаимеетвид
прямой (рис.7), угловой коэффициент которой(тангенсуглаαнаклонапрямойкосиν)численно
равенотношениюh/e,акоординататочкипересе-
ченияпрямойсосьюUз
иνсоответственносостав-
ляетAв/eиνкр.Такимобразом,пографикуUз()
можноопределитьзначениепостояннойПланкаh, работывыходаАвикраснойграницыνкрдляданно-материалакатода.
Рис.7 го
Десятилетие спустя гипотеза Эйнштейна получила блестящее эксперименталь-ноеподтверждениевсерииопытовамериканскогоисследователяР.Милликена(1916 г.). Сконструированная им сложнейшая установка позволяла проводить измере-ния с высокой точностью, поскольку были предусмотрены такие обстоятельства, какшлифовка поверхности образцов непосредственно в вакуумной камере, учет контакт-ных разностей потенциалов между различными частями аппаратуры и др. По резуль-татаммногочисленныхэкспериментовР.Милликенполучилстроголинейнуюзависи-
мостьмеждузадерживающимнапряжениемUз
личныхметаллов
ичастотойνпадающегосветадляраз-
Uзkb. (7)
Понаклонуэкспериментальнополученныхпрямых
Uз()
длярядаметаллов
(Na, Mg, А1, Сu) было определено значение постоянной Планкаh. Среднее из этих из-мерений составилоh =6,547·10–34Дж·с, что хорошо совпадало со значениямиh, полу-ченнымиизопытовиногорода.
Наявлениивнешнегофотоэффектаоснованаработафизико-технического прибора, называемого вакуумным фотоэлементом (рис 8).Катодомвакуумногоэлементаслужитслойметалла,нанесенныйнавнутреннюю поверхность откачанного стеклянного баллона.Анодвы-полненввидеметаллическогокольца,помещенноговцентральнойчастибаллона.Красная границафотоэффектау большинства металлов лежит вультрафиолетовойобластиилишьущелочныхметаллов(Na,K,Ru,Cs)вкоротковолновойчастивидимогоспектра.Поэтомудляизготовленияприборов,принципдействиекоторыхоснованонаявлениифотоэффекта,используютсящелочныеметаллы.
Однако в металле велика вероятностьпотериэнергии возбужден-нымифотоэлектронамиприихстолкновенияхсосвободнымиэлектро-
Рис.8
намизоныпроводимости.Ввидимойиближнейультрафиолетовойоб-
ластиспектраметаллыобладаютвысокимкоэффициентомотраженияR,чтоограни-чиваетихпрактическоеиспользованияпри изготовлениифотокатодов.
Впроцессевнешнегофотоэффектаможновыделитьтриосновныхэтапа:
возбуждениеэлектроноввследствиепоглощенияпадающегоэлектромагнит-ного излучения, тоестьповышениеих энергии;
движение электронов, обладающих избыточной энергией (горячих электро-нов),вэмиттере(фотокатоде)кграницеразделасвакуумом(транспортэлектронов);
прохождениеэлектроновчерезпотенциальныйбарьерввакуум.
Материалом фотокатода могут служить отдельные металлы, их сплавы и полу-проводники. Однако те материалы, эмиссия с которых тормозится на третьей стадии,когда электрон оказывается не в состоянии преодолеть поверхностный потенциальныйбарьер,оказываютсяне пригоднымидля изготовленияфотокатодов.
Наибольшее распространение в качестве фотокатодов получили полупроводники,большинство которых имеет меньший коэффициент отраженияR, чем у металлов, ивысокийкоэффициентпоглощения:сурьмяно-цезиевыекатодыиликислородно-цезиевыекатоды, обладающие высокой фото-чувствительностью. Для увеличения чув-ствительностифотоэлементаего наполняютаргономприоченьнизкомдавлении.
Главнымнедостаткомвакуумныхфотоэле-ментовприсветовыхизмеренияхследуетсчитатьмалостьэлектрическихсигналов,вырабатываемыхэтимиприемникамисвета.Последнийнедостаток
полностьюустраняетсявфотоэлектронныхумножи-телях(ФЭУ),представляющихновоепоколениефо-
Рис.9
тоэлементов(рис.9).ПринципдействияФЭУследующий(рис.10):
фотоэлектроны, эмитируемые с фотокатода под действием электрическогополя,ускоряютсяипопадаютнапервыйнижнийпромежуточныйэлектрод(динод);
фотоэлектронывызываютэмис-сиювторичныхэлектронов,причемвопределенныхусловияхэтавторичнаяэмиссия может в несколько раз превышатьпервоначальныйпотокфотоэлектронов;
конфигурация электродов подби-раетсятак,чтодалеебольшинствовторич-
ныхэлектроновпопадаетнаследующийдинод,гдепроцессумноженияповторяет-
ся,ит.д.Витогевторичныеэлектронысобираютсянаанод.
Рис.10
Общий коэффициент усиления таких систем достигает 108, а интегральная чув-ствительность ФЭУ достигает тысяч ампер на люмен. Это, конечно, не означает воз-можности получения больших токов, а свидетельствует лишь о возможности измере-ния малых световых потоков. К недостаткам ФЭУ следует отнести необходимостьпримененияисточникавысоковольтногоистабилизированногопитания,несколькохудшую стабильностьчувствительности и большие шумы.
Описаниелабораторнойустановки
Лабораторнаяустановка,функциональ-ная схема которой представлена на рис. 11, со-стоит из: фотоэлектронного умножителя ФЭУ-27 с источником питания динодов и делителянапряжения; четырех светодиодов типа GNL сизлучениями различного цвета, которые вклю-чаются по очереди; двух цифровых мультимет-ров типа DT-832, работающих в режиме воль-тметровVиVф; потенциометра; переключателяполярностианода;источникапитания.Пере-ключатель полярности анода позволяет менятьзнак потенциала анода относительно катода сположительногонаотрицательныйинаоборот.
НапряжениеUмежду анодом и катодомрегулируетсяпотенциометромиизмеряетсяциф-ровыммультиметром«U»врежимеизмерения
Uсв
Катод Анод
(р
постоянногонапряжения «V »ис.12).ВНИМАНИЕ!Привозникновении«1»на дисплее мультиметра (перегрузка) необхо-димоповоротныйпереключательустановитьнаболеевысокийпределизмерений.
Монохроматическийсветот
Рис.11
одногоизсветодиодовосвещаетка-
тод ФЭУ и в анодной цепи возникает фототок, величина которогоIпрямо пропорциональна напряжениюUф, которое измеряется включен-ным в цепь последовательно мультиметром «Uф» в режиме измеренияпостоянного напряжения:
гдеkф=10–6Ом–1.
I=kфˑ Uф,
Рис.12
СпомощьюданнойустановкиможноопределитьзависимостьсилыIанодного тока от напряженияUмежду анодом и катодом (вольт-ампернуюхарактеристикуФЭУ),атакжезадерживающеенапряжение
Uздлямонохроматическогоизлученияданногосветодиода.
ДляопределениявеличинызадерживающегонапряженияUз
нааноднеобходимо
подать отрицательный относительно катода потенциал (при этом электростатическоеполе между анодом и катодом оказывает на фотоэлектроны тормозящее действие иU<0). Затем при помощи потенциометра надо увеличивать абсолютное значение напряже-нияUмежду анодомикатодомдотехпор,покафототоквцепифотоэлемента не ста-
нет равным нулю, т. е. напряжение на мультиметре «Uф» равно нулюUф= 0. При этомабсолютноезначение(модуль)напряжениянамультиметре«Uф»равнозадерживаю-
щемунапряжению:UзU
Uф0.
Подготовка лабораторной установки к работе иметодикаизмерений
Упражнение1.Получениеданныхдлявольт-ампернойхарактеристики
ПереключитьтумблерполярностипотенциалаанодаФЭУвположение
«+U»(наположительнуюполярность).
ВНИМАНИЕ!Тумблерполярностиимеет3положения:«+U»,нейтральноеи«–U».
Установитьпереключатель«СВЕТОДИОД»вположение«1».
Намультиметрах«U»и«Uф»установитьповоротныйпереключательнапре-
дел«20»всекторе«V ».
Перевеститумблер«ПИТАНИЕ»вположение«ON».
Поворотомрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»почасовойстрелке(вправо)уста-новитьнамультиметре«U»значениенапряжения4,25 В.
Показаниямультиметров«U»и«Uф»внестивтабл.1.
Таблица1
-
№
U,В
Uф,B
I,10–6А
1
4,25
2
4,00
3
3,75
…
...
...
...
18
0,00
19
–0,100
20
–0,200
21
–0,300
22
«+000»
0,000
0
«–000»
Поворотомрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»противчасовойстрелки(влево)уменьшитьпоказаниямультиметра«U»на0,25В.
Показаниямультиметров«U»и«Uф»внестивтабл.1.
Повторитьпп.7–8допоказанияU=0,00Вмультиметра«U»включительно.
ПереключитьтумблерполярностипотенциалаанодаФЭУвположение
«–U»(наотрицательнуюполярность).
На мультиметрах «U» и «Uф» установить поворотный переключатель на пре-дел«2000m»При этомпоказанияна дисплее указываютсявмВ.
Поворотом рукоятки «ПОТЕНЦИОМЕТР» по часовой стрелке (вправо) уста-новить на мультиметре «U» напряжение –0,100 В (на дисплее при этом высвечиваетсязначение«–100»(мВ)).
Показания мультиметров «U» и «Uф» внести в табл. 1 (при этом значения,которыевысвечиваютсянадисплеях,надо разделитьна1000).
Повторитьпп.12–13длянапряжений–0,200и–0,300Внамультиметре«U».
Установкуневыключать!
Упражнение 2.Получение данных для измерения величины постоянной Планка и ра-ботывыходадляметалла катода
Переключатель«СВЕТОДИОД»находитсявположение«1».
Тумблер полярности потенциала анода ФЭУ находится в положение
«–U»(отрицательнаяполярность).
Плавноповорачиваярукоятку«ПОТЕНЦИОМЕТР»,
а)получитьнадисплеемультиметра«Uф»показаниенапряжения«+001»иуменьшитьего доближайшего«+000»;
б)убратьрукусрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»и,еслипоказания«Uф»отличаютсяот
«+000»,действияповторить;
в)показаниемультиметра «U»внестивтабл.1и2.
Плавноповорачиваярукоятку«ПОТЕНЦИОМЕТР»,
а)получитьнадисплеемультиметра«Uф»показаниенапряжения«–001»иувеличитьего доближайшего«–000»;
б)убратьрукусрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»и,еслипоказания«Uф»отличаютсяот
«–000»,действияповторить;
в)показаниемультиметра«U»внестивтабл.1и2.
Вычислитьсреднееарифметическое(полусумму)Uср
«U»,полученныхвпп.3и4.Результатвнестивтабл.1и2.
показаниймультиметра
ЗАМЕЧАНИЕ!Еслинапряжениенамультиметре«Uф»равнонулю,тоабсолютноезначение(модуль)напряжениянамультиметре«U»являетсязадерживающимнапря-
жениемUз
для излученияданногосветодиода:UзU
Uф0.
Втабл.2внестивеличинузадерживающегонапряженияUзUср
чениясветодиода№1.
дляизлу-
Таблица2
-
№
№светодиода
цвет
λ,10–9м
ν,1012Гц
U,10–3В
Uср,10–3В
Uз,10–3B
1
1
оранжевый
2
2
желто-зеленый
3
3
зеленый
4
4
синий