- •Схема и параметры последовательного колебательного контура
- •Резонанс напряжений
- •Энергетические соотношения в контуре при резонансе
- •Резонансные кривые последовательного колебательного контура
- •Комплексный коэффициент передачи. АЧХ и ФЧХ последовательного колебательного контура
- •Полоса пропускания и избирательность последовательного колебательного контура
- •Влияние внутреннего сопротивления источника ЭДС и сопротивления нагрузки на резонансную характеристику контура
ТЕМА 2.4. Последовательный колебательный контур |
|
Содержание |
|
Схема и параметры последовательного колебательного контура........................... |
1 |
Резонанс напряжений................................................................................................... |
3 |
Энергетические соотношения в контуре при резонансе........................................... |
5 |
Резонансные кривые последовательного колебательного контура......................... |
6 |
Комплексный коэффициент передачи. АЧХ и ФЧХ последовательного |
|
колебательного контура............................................................................................... |
8 |
Полоса пропускания и избирательность последовательного колебательного |
|
контура........................................................................................................................... |
9 |
Влияние внутреннего сопротивления источника ЭДС и сопротивления нагрузки |
|
на резонансную характеристику контура................................................................. |
10 |
Схема и параметры последовательного колебательного контура
Параметром частотно-избирательной цепи является последовательный контур. Последовательный колебательный контур (ПсКК) – это цепь, в которой элементы L - индуктивность, C - емкость и R -активное сопротивление включены последовательно с источником ЭДС (рис. 12.1).
Рис. 12.1
Параметры L, C, R получили название первичных параметров ПсКК, Ri –
•
внутреннее сопротивление источника ЭДС, U x – комплексная амплитуда напряжения на входе контура. Активное сопротивление контура R состоит из сопротивления потерь катушки индуктивности RL, сопротивление потерь конденсатора Rc, сопротивления Ru, обуславливающего потери энергии на излучение и др.:
R = RL + Ru + Rc.
В дальнейшем при изучении процессов в последовательном контуре будем считать активное сопротивление контура, не зависящим от частоты.
Определим комплексное сопротивление ПсКК
Z = R + jωL + |
1 |
= R + jωL − j |
1 |
= R + jX , |
(12.1) |
|
jωC |
ωC |
|||||
|
|
|
|
где X =ωL − ω1C называется реактивным сопротивлением контура.
Модуль комплексного сопротивления контура вычисляется по формуле
|
|
|
Z =| Z |= R2 + X 2 |
(12.2) |
На рис. 12.2 представлены графические зависимости реактивных (емкостного Xc, индуктивного XL и полного реактивного X = XL - Xc ), активного R и полного Z сопоставлений контура от частоты ω.
Рис. 12.2
Из анализа рис. 12.2 следует, что существует некоторая частота ωp (в дальнейшем называемая резонансной частотой), на которой реактивная составляющая X сопротивления контура Z равна нулю, т.е. X = XL - Xc = 0. При этом справедливо равенство
ωp L = ω1C ,
p
из которого можно получить выражение для резонансной частоты
ωp = |
|
1 |
|
, |
f p = |
1 |
|
. |
(12.3) |
|
|
|
|
2π |
|
|
|||||
|
LC |
|
LC |
В этом случае сопротивление ПсКК носит активный характер (Z = R). Определим ток, протекающий в контуре
|
|
• |
|
• |
|
|
|
|
||
• |
|
E |
E |
|
|
|
|
|||
I |
= |
|
= |
|
|
|
|
. |
(12.4) |
|
Z + R |
R + R + j |
|
ωL − |
1 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
i |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
ωC |
|
На резонансной частоте ω = ωp |
ток в контуре |
I• |
совпадает по фазе с |
• |
• |
• |
(Ri + R). |
приложенным к контуру напряжением U K, так как I =U K |
Из условия резонанса ПсКК (12.3) следует, что добиться настройки на резонансную частоту можно двумя способами:
•изменением частоты генератора при постоянных значениях L и C. Этот способ применяется в лабораторных условиях, в процессе ремонта и наладки аппаратуры;
•изменением индуктивности L и емкости C при фиксированной частоте генератора. Этот способ используется при эксплуатации аппаратуры.
Резонанс напряжений
Рассмотрим свойства последовательного колебательного контура на резонансной частоте.
1) Сопротивление контура на резонансной частоте носит активный характер:
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z = R + j ω |
p |
L − |
|
|
|
= R |
. |
|
|
|
|
(12.5) |
|||
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
ωpC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Модуль комплексного сопротивления от частоты не зависит и принимает |
|||||||||||||||
минимальное значение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2) Ток в контуре максимален: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
• |
|
|
|
I• = |
|
|
E |
|
|
|
|
|
= |
|
|
E |
= I•p = I |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
R |
+ R |
max . |
(12.6) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
Ri + R + |
j ωL − |
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
ωC |
|
|
|
|
|
|
|
Угол сдвига между током в контуре и ЭДС источника равен нулю φ = 0. 3) Сопротивление каждого из реактивных элементов контура на
резонансной частоте |
ω =ω2 называется |
характеристическим или волновым |
||
сопротивлением и обозначается ρ : |
|
|||
ρ =ωp L |
1 |
|
|
|
= |
|
. |
(12.7) |
|
ωpC |
С учетом соотношения (12.3) выражение для ρ может быть представлено по-иному:
ρ=ωp L = LC1 L = CL .
4)Нарезонанснойчастотепадениенапряжениянареактивныхэлементах(L или C) максимально:
|
|
|
|
|
• |
|
|
|
π |
|
|
• |
• |
|
|
|
E |
|
• |
|
|
||
U LP = I p |
jωp L = jρ |
|
= j E Q = EQe j |
2 |
(12.9) |
||||||
Ri + R |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
• |
|
|
π |
|
|
|
U•CP = I•p |
1 |
= − jρ |
E |
|
= EQe− j |
|
|
||||
|
2 |
|
(12.10) |
||||||||
jωC |
Ri + R |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
где Q = Ri ρ+ R - добротность контура.
Для радиотехнических контуров добротность Q может составлять десятки и сотни единиц.
Из соотношений (12.9) и (12.10) следует, что при резонансе модули напряжения на индуктивности и на емкости равны по величине и в Q раз
превосходят величину ЭДС. Это явление в последовательном колебательном контуре получило название резонанса напряжений.
Определим фазовые соотношения между напряжениями, током и ЭДС в ПсКК. Для этого воспользуемся вторым законом Киргофа в комплексной форме:
|
|
|
I jωL − j I 1 |
|
|
+ I |
(R + R)= E |
|
|
|||||||||
|
|
|
• |
|
|
• |
|
|
|
|
|
• |
|
|
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
. |
(12.11) |
|
|
|
|
|
|
|
ωC |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Если начальную фазу тока принять равной нулю (ϕi = 0) , то соотношение |
|||||||||||||||||
(12.11) можно переписать в виде |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
π |
+U E e− j |
π |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
U L e j 2 |
|
2 |
+U R |
= Ee jϕu , |
|
(12.12) |
|||||||||
где |
U |
|
= IωL; |
U |
|
= I |
|
|
1 |
|
; |
U |
|
= I(R + R); |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
L |
|
|
C |
|
|
ωC |
|
R |
i |
|
|
ϕu -начальная фаза источника ЭДС.
Основываясь на выражении (12.12), построим комплексные диаграммы напряжений и тока в последовательном колебательном контуре. Возможны три случая:
1) ω <ωp , тогда выполняются условия ωL < |
1 |
и U L <UC . Угол |
||||
ωC |
||||||
• |
• |
|
|
|
||
|
|
|
|
|||
сдвига фаз между I и |
E |
|
|
|
|
|
ϕ =ϕu −ϕi < 0 . |
|
|
|
|
||
Полное сопротивление контура |
|
|
||||
|
|
1 |
|
|
|
|
Z = R + j |
ωL − |
|
= R + jX , |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
ωC |
|
|
носит активно-емкостный характер ( R = 0, X < 0 ). Для этого случая векторные диаграммы представлены на рис. 12.3, а, б.
2) Угол сдвига фаз между током в цепи и ЭДС (рис.12.3,б). Полное
сопоставление контура Ζ = R + j X носит активно-индуктивный характер (R ≠ 0, X > 0).
3)ω =ωΡ , ωL = ω1C , U L = UC .Уголсдвигафаз ϕ = 0. (рис.12.3, в)имеет
место резонанс напряжений , при котором
Z = R( X = 0 ).
j |
|
• |
|
|
|
• |
|
|
• |
• |
|
|
|
j |
|
|
j |
UL |
UC |
||
|
• |
UL |
|
• |
UL |
• |
• |
|
||
0 |
UR |
|
|
|
E |
|
UC |
|
E |
|
ϕ |
|
+ |
0 |
ϕ |
|
|
|
ϕ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
• |
|
+ |
0 |
• |
|
|
|
• |
|
• |
|
U |
|
+ |
|||
|
|
|
K |
|
|
|
U |
|||
|
E |
|
UC |
|
|
|
|
|
R |
|
|
а |
|
|
|
б |
|
|
|
в |
|